2- FONTES DE CAMPO MAGNÉTICO - GOTA · 2008. 7. 11. · 2- FONTES DE CAMPO MAGNÉTICO 2.1-A LEI DE...
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2- FONTES DE CAMPO MAGNÉTICO
2.1-A LEI DE BIOT-SAVARTChristian Oerstd (1820): Agulha de uma bússola é desviada por
uma corrente elétrica.Biot-Savart: Mediram experimentalmente as forças sobre um pólo
magnético devido a um corrente elétrica (foi confirmado por Ampere).
2
ˆ
r
rlIdKmBd
×=
rr
Onde:
: elemento de corrente
: Distancia de a um ponto P
: vetor unitário
r
lIdr
rr
r̂
lIdr
Orientação de : regra da mão direitaBdr
270 /104
ANKm −==π
µ
oµ
Vamos mostrar agora que as forças magnéticas atuando em fios condutores de corrente não são iguais para segmento de correntes
µo : Permeabilidade magnética no vácuo
Considere dois circuitos: A força sobre um elemento de corrente no circuito 2 devido a dB do
ˆ
1
2
12
12
2212
11
××=
elementoosobreforçaaladooutroPor
r
rlIdKmldIFd
écircuitodoldIr
rr
r
0:1211
=FdéldIcorrentede
elementoosobreforçaaladooutroPorrr
Obs: As forças sobre o circuito todo obedece a lei da ação e reação de Newtom =>Sao iguais e opostas.
Exemplo 1: Calcular o campo magnético B no ponto do condutor:
Variáveis: θ,Ψ,x rRedução de variáveis:
θθψ
ψθθψ
θθθ
cos)90sin(sin
90)90(180
sectan
0
000
2
=+=
=+⇒−+=
=⇒= dydxyx
θθψ cos)90sin(sin =+=
θθθθ
θ
θθψ
dy
KmIdy
y
r
r
KmIdBLogo
y
r
ry
mas
r
dyIKm
r
IdxKmdBLogo
.cos.cos...:
)(
1
cos
1sec:
cos.sec..sin:
2
2
2
2
2
22
2
2
2
2
==
===
==
)2.1.(.
θθ senseny
IKmB +=Integrando de –θ1 até θ2, temos:
y
Para um fio retilíneo comprido :y
IKmB
.29021
'0 =⇒== θθ
Exemplo 2: Calcular B no ponto P da figura abaixo.
Temos que:
22
2
:
ˆ,ˆ
Rx
IdlKmdB
Logo
rlcomIdr
rlIdKmdB
+=
⊥×
=r
r
Rx +
( ) ( ) ( )
( ) 2322
2
00
23222122
2
0
22
2
..
4,
2..
...
0:
cos.sin.:
Rx
RIBpKmMas
RRx
RIKm
Rx
R
Rx
dlIKmdBxBp
dByproblemadosimetriaaDevido
dBdByedBdBxMas
R
+=⇒=
+=
++==
=
==
∫ ∫
∫
µ
π
µ
π
θθ
π
Para x=0 (no centro da espira)R
IBp
2
.0µ=
Para x>>0, ( )3
0
3
2
.2
..2
x
m
x
RIKmBp
Area
π
µπ=≈
2.2 DEFINIÇÃO DO AMPERE E DO COULOMB
A força sobre o comprimento I2 no fio 2 devido ao campo B1 do fio 1 é:
:
2 221
1222
Logo
r
lIKmIBlIF =×=rr
)(
2
:
1
221
2
2
atraçãodeforças
l
F
r
IKmI
l
F
Logo
==
Definição do Ampere:Para dois condutores retilíneos paralelos percorridos por duas correntes elétricas iguais , se r=1m 3 F/l=2x N/m, então i1=I2=1A
Observações:• Estes dados podem ser obtidos
experimentalmente• Faz com que a constante Km= N/A
smxCmNxK
/109/.10
/.109141 2216
227
229
0 ====−εµµ
πε
710
−
710
−
smcsejaou
smxCsNKm
o /10.31:
/109/.10
48
0
227
000
==
====−
εµ
εµπ
µ
Definição do Coulomb:
Se I=1ª, então a carga elétrica que passa pelo condutor num espaço de tempo igual a ∆t=1seg, será 1 Coulomb.
2.3 LEI DE AMPERE
{
IldE
AmperedeLei
KmIdlr
KmIldE
etismoEletromagn
ldEicaEletrostát
R
C
C
∫
∫∫
∫
=
==
=
2
.
:
42
.
:
0.:
µ
π
π
rr
rr
rr
710
−
IldEC∫ =
0. µrr
Observações:
1.É válida para qualquer curva C desde que as correntes sejam constantes dentro da curva.
2. Util para deterinação de B em casos de circuitos com simetria consideravel.
Ex. 1 Onde a lei de Ampere é valida mas não se pode determinar B.
Ex. 1 Onde a lei de Ampere é valida mas e pode determinar B.
Para determinar B dentro da curva c no inteiro do condutor temos que:
2
0
2
2
0
22
:,
2.:
R
IrBécurvadanteriorinomagnéticocampoosejaou
R
rIrBIldBLogo
ccurvaasobcorrenteaéIondecter
I
r
I
A
Ij
c
co
cc
µ
µπµ
ππ
=
=⇒=
====
∫rr
3.Não é aplicável na determinação de B para segmentos de corrente (Pedaços de circuitos como a lei de Biot-Savart.
Por Ampere temos:
( )
:. 0
KmII
sejaouIldBc
+≠=
=∫
θθµ
µrr
( )
)var()(
221
0
tSaBiotApere
sensenr
KmI
r
IB
−
+≠= θθπ
µ
2.4 O CAMPO MAGNETICO DO SOLENOIDE
Solenóide: fio condutor enrolado ao modo de um hélice que gera campo magnético quase uniforme
Cálculo de B no interior do solenóide:
:
.0
Logo
IldBc
µ=∫rr
00. ==∫ BpoisldBrr
Fora do solenóide:
ldBpoisldBrrrr
⊥=∫ 0.Nas laterais entre condutores:
Dentro do solenóide:
Onde:
N:Numero total de espiras do solenóide
n: (N/l)Número de espiras por unidade de comprimento
InIl
NBou
bIl
NbBldB
....
..
00
0
µµ
µ
==
==∫rr
Cálculo de B fora do solenóide:
3
2
x
KmAIB =
Vimos que o campo magnético para uma espira de corrente com para x>>0 é de:
22 KmAnIdxKmAdI
( ) ( )
( )
22:
11
2:
22:
2012
2
2
1
21
21 3
0
33
0
0
lrelxronderr
KmnIAB
oux
xdKmAnIBLogo
xddxentaoxxxse
nIdxdIpoisx
KmAnIdx
x
KmAdIdBLogo
x
x
−+=
−=
′
′−=
′=−=′
=′
=′
=
∫+
−
Gráfico:
==
:/ imãpentão
l
mnIAqmse
−=
2
2
2
1
11.
:/
rrqmKmB
imãpentão
2.5 CAMPO MAGNÉTICO DE UMA BARRA IMANTADA
Modelo de Ampere:todos os campos magnéticos provem de correntes elétricasImãs:corrente aparecem devido ao movimento intrínseco dos elétrons atômicos.
Em materiais homogeneos => corrente devido ao movimento dos eletrons resultante no seu interior é igual a zero, execeto a corrente superficial, que é chamada de corrente de Ampere
Vetor magnetização (M)
( )( )
:
..:
/:
áreaáAeocomprimentélonde
mNIAnIAllAMlqmquetemosladooutropor
mAmetroAmpereUnidade
nIl
NI
ocompriment
AmperedecorrenteM
====
≅≅=
( ) )(/
:
00InteriorimãparaMBentãosolenoidepnIBSe
polosdeialSupererficdensidademA
qmM
ouMaqmLogo
µµ
σ
==
===
=
2.6 A CORRENTE DE DESLOCAMENTO DE MAXWEEL
Lei de Ampere: onde I éa corrente que passa dentro da curva
limitada pela linha fechada c∫ =
cIldB 0. µ
rr
Corrente pela superficie S1=>I>0
Corrente pela superficie S2 =>I=0
Isso causa um furo na Lei de Amper
Como resolver????????????????
Corrente de deslocamento de Maxwel
todeslocamendecorrentedechamadoéisto
dt
d
dt
dQIdLogo
MagnéticoFluxoQ
dAnE
e
se
,:
)(.ˆ.
0
0
φε
εφ
==
== ∫r
Consequentemente Maxwell mostrol que:variação de campo elétrico (ou fluxo elétrico) gera campo magnético.
dt
dIldBModificadaAmperedeLei e
c
φεµµ∫ +=
000.:rr
2.7 FLUXO MAGNÉTICO
Definição:
áreadeelementodA
áreaanormalunitáriovetornonde
dAnBm
−
−
= ∫ˆ:
.ˆ.r
φ
)(.2 WeberWbmT =Unidade:
0.ˆ. == ∫ dAnBms
rφ
Observações:
1. ,isto é o fluxo magnético sobre uma superficie
fechada ézero, pos as linhas de indução são continuas.(não se pode
isolar polos magnétiocs).
2. No caso do solenoide: ).( espirasdenumpelomultiplicaNBAm =φ