Semicondutores, Isolantes e Metais; Bandas de Energia e Distribuições de Portadores Prof. José...
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Semicondutores, Isolantes e Metais;Bandas de Energia
eDistribuições de Portadores
Prof. José Alexandre Diniz
FEEC
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Bibliografia:
• W. D. Callister, “Ciência e Engenharia de Materiais: Uma Introdução”, 5a ed., LTC, 2002.
• L. Solymar e D. Walsh, “Lectures on the Electrical Properties of Materials”, Oxford U. Press, 1988.
• R. E. Hummel, “Electronic Properties of Materials”, Springer-Verlag, 1985.
• Para consulta e estudo mais aprofundado:• C. Kittel, “Introduction to Solid State Physics”, 7a
ed., John Wiley & Sons, 1996.
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Sumário:
• Introdução
• Estrutura dos Materiais
• Bandas de Energia dos Materiais e Densidade de Estados.
• Funções de probabilidades de ocupação.
• Distribuições de portadores.
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1. Introdução
• Materiais quanto à condutividade elétrica:– Metais (condutores)– Semicondutores– Isolantes
• Faixa de condutividade:– 10-18 -1m-1 (quartzo,
poliestireno) a 108 -1m-1 (prata, cobre).
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• Por que a condutividade varia com os materiais?
• Exemplos de aplicações:– Condutores: transmissão de energia, instalação predial,
motores, transformadores, polarização de circuitos, transmissão de sinais (dentro de um circuito, entre circuitos e sistemas, longas distâncias, etc).
– Isolantes: isolação entre condutores, capacitores, fibras ópticas, proteção de superfícies de dispositivos, mostradores tipo cristal líquido, etc
– Semicondutores: dispositivos eletrônicos, optoeletrônicos, sensores e atuadores, sistema “xerox”, etc.
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2. Estrutura dos Materiais• Monocristalina, policristalina e amorfa:
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Qual a Estrutura dos Semicondutores, Isolantes e Metais?
• Pode ser monocristalina, policristalina ou amorfa.
• Mais comum:– Semicondutores para dispositivos – monocristalinos.– Isolantes – amorfos– Metais – policristalinos.
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Exemplos:
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Dielétrico de Porta de HfO2 de Transistor MOS Vertical
c-Sichannel
source
drain
PSG
gate gate
PSG
HfO2
poly-Si gate
nitride
nitride
c-Sichannel
HfO2
50 nm
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Mecânica Quântica
• Elétron tem comportamento de partícula e/ou de onda, dependendo do caso.
• Solução da equação de Schrödinger resulta em estados quânticos para os elétrons:– discretos em átomos isolados– bandas de estados em sólidos.
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3. Bandas de Energia dos Materiais e Densidade de Estados.
• Um estado quântico = uma solução possível da equação de Schrödinger.
• Conhecendo V(r,t) determina-se as soluções possíveis – (pares de E(energia) e k(número de onda)).
• Átomos isolados: níveis discretos de energia, formando camadas, sub-camadas e orbitais.
• Em sólidos ???
tiV
m
2
2
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Modelo de elétron livre em metais:
dEECdEEg 21.)(
23
23 2
4
h
mLC N(E) =g(E).F
n(E)=g(E).F
Densidade de Estados g(E)
Função de dist. de portadores n(E)
Fator de Ocupação de Fermi F
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Modelo de Kronig e Penny
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Níveis não permitidos
Níveis não permitidos
Níveis permitidos
Níveis permitidos
Níveis permitidos
solução da equação de Schrödinger.
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Modelo de Feynmann
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Diagrama de bandas simplificada de semicondutores e isolantes:
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Diagrama de bandas de metais:
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Resumo: metais, semicondutores e isolantes
Semicondutor versus Isolante ?Depende do valor de EG.Limite ~ 2.5 a 3.0 eV
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Lacuna
• É o efeito quântico dos elétrons da banda de valência.
• São associados aos poucos estados desocupados na banda de valência.
• Apresentam o efeito equivalente a partículas de carga positiva = + 1.6 E-19 C.
• Na verdade não existem como partícula, mas para efeitos práticos, podemos adotar que existam.
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Geração do Par Elétron-Lacuna
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Transição direta
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Transição indireta
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Densidade de Estados nas Bandas de Valência e de Condução em
Semicondutores.
32
2
Cnn
C
EEmmEg
32
2
EEmm
EgVpp
V
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4. Funções de Probabilidades de Ocupação dos Estados
• Como os portadores irão se distribuir entre os estados disponíveis?
• É um problema estatístico, obedecendo às seguintes condições:– Princípio de exclusão de Pauli– As partículas são todas iguais– O número total de partículas é conservado– A energia total do sistema é conservada.
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Solução da física estatística:
função de Fermi-Dirac.• Onde: EF é uma energia
de referência, chamado de nível de Fermi,
• k = constante de Boltzmann = 1.38 x 10-23 J/K = 8.62 x 10-5 eV/K .
kTEE FeEf
1
1)(
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Aproximação de Fermi-Dirac
• Se E > EF + 3kT
• Se E < EF – 3kT
• Neste caso, a probabilidade do estado não estar ocupado (ter uma lacuna):
kTEE FeEf )(
kTEE FeEf 1)(
kTEE FeEf )(1
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sup,
).().(C
C
E
E C dEEfEgn
V
V
E
E V dEEfEgpinf,
)].(1).[(
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Semicondutor Extrínseco
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