Formulação Diferencial das Equações de Transporte

IM250 Prof. Eugênio Rosa

Formulação Diferencial

das Equações de Transporte


Forma Integral das Equações de Transporte • O TTR permite escrever as Equações de Transporte

a partir do conceito de Volume de Controle:

b( / )B M

Source

Massa 1 0

Movimento V

1a Lei e

2a Lei s

S Source

VCSCVC SCr dfdAJ dAVnd

dt

d

CVCS

dgndA

T

VCSCSC

k dqdAVndAnq

T

SC VC

k PsdT

qdAn

T

q

J e f são fontes genéricos associados a SC e ao VC


Teorema de Gauss

• O Teorema de Gauss transforma a avaliação de uma integral de superfície em integral de volume.

• Ele aplica-se a grandezas escalares, vetoriais e tensorias:

VCSC

VCSC

VCSC

d Adn

dVAdVn

d Adn

TT

é o operador nabla, f é o gradiente de um escalar (vetor); xV é o rotacional de um vetor (vetor) e .T é o divergente de um tensor (vetor)


Aplicação do Teorema de Gauss

• Aplicando o Teorema de Gauss à Equação de Transporte vamos transformar os termos de superfície em volume:

VC

S Source

VCSCVC SCr

0dfJVdt

d

Gauss de Teorema

dfdAJ dAVnddt

d

A transformação é válida para V.C. não deformáveis, isto é, seu volume não varia com o tempo.


Forma Diferencial

• Como representação Integral acima o tamanho do VC é arbitrário, para a identidade ser válida para qualquer volume é necessário que seu argumento seja nulo!

VC 0dfJV

t

Volume

de fonteSuperfície

de fonte convectivotransiente

fJVt


Equação Diferencial da Massa

• A equação da Massa é obtida fazendo-se b = 1 e J = f = 0,

• Note que para fluidos incompressíveis, isto é, r constante, ela se reduz para:

0Vt

0V


Equação Diferencial da Q. Movimento

• A equação da Q. Movimento é obtida fazendo-se b =V, J = T e f = rg,

• A Equação da Q. Movimento é vetorial, possui 3 componentes,

• Todos os termos possuem unidades de Força/Volume (N/m3)

• O termo rVV é um produto diádico, possui natureza tensorial e representa o fluxo de Q. movimento que cruza a S.C.

gVVt

V

T


Equação da Diferencial da Energia ‘e’

• A equação da Energia é obtida fazendo-se b = e, J = -qk + T.V e f = q’’’;

• O lado esquerdo representa o transporte da energia.

• O lado direito representa os termos de calor e trabalho (1a lei) e também um fonte de energia volumétrico

qVqeVt

ek

T


Equação Diferencial da 2a Lei

• A 2a Lei é obtida fazendo-se b = s, J = -qk/T e f = q’’’/T,

• Os primeiro e segundo termos (lado direito) referem-se à produção ou à destruição de s devido a transferência de calor na fronteira e devido a geração de energia internamente ao volume.

• O último termo refere-se a produção de entropia devido as irreversibilidades do sistema.

PsT

q

T

qsV

t

s k


Forma Conservativa e Não-Conservativa

• A equação de transporte acima está na sua forma Conservativa. Os termos transiente e convectivos podem ser desdobrados :

• Nota-se que a forma Conservativa mantinha implicitamente a equação da massa. Após a simplificação chega-se a forma Não-Conservativa

fJVt

fJVt

Vt

0

fJVt


Derivada Substantiva ou Total

• Em cinemática o termo acima tem um significado especial.

• Ele coincide com a taxa de variação de uma propriedade seguindo uma partícula, isto é, a partir de um referencial Lagrangeano.

Vt

VtDt

D



• Desmembrando o segundo termo da equação vamos encontrar:

• Para regime permanente e um fluido incompressível, a sua densidade não varia ao longo de uma linha de corrente, logo Dr/dt =0 portanto:

0Vt

0V

0VDt

D ou 0VV

tDtD

Veja discussão sobre escoamento estratificado no material do curso


Função Corrente e Eq. Massa (Lagrange 1781)

• A função corrente é um conceito matemático, tal que o escalar deve sempre satisfazer a equação da massa.

• A equação da massa 2D e incompressível, para um sistema cartesiano ou polar, reduz para:

A definição da função corrente é:


As Linhas de e as Linhas de Corrente

• Para coordenadas cartesianas,

• Para = constante, d = 0 e

• Note que a sua definição coincide com a definição de linha de corrente; somente para regime permanente.

dyudxvdyy

dxx

d

u

v

dx

dyou

dy

v

dx

u

000


Tubo de Corrente

• Duas linhas de corrente definem um tubo de corrente, pq não há velocidade normal às linhas por definição!

• Considere dois tubos espaçados por uma distância Dx,Dy, a vazão volumétrica que passa por eles é:

Dx<0

Dy>0

x

y dxvyudAnVQ

12Q

• A diferença entre duas linhas de corrente define a vazão no tubo!

• Deve-se atribuir um valor a uma única linha de corrente, os valores das demais vem da integração.

2

1


A Função Corrente y e a Vorticidade

• Para escoamentos 2D a vorticidade se reduz a apenas uma componente:

• Então para um escoamento 2D e irrotacional a função corrente é determinada satisfazendo a equação de Laplace:

2z

z

xxyyx

v

y

u

02


Equação Diferencial da Q. Movimento Forma Não-Conservativa

• Desmembrando os termos de transporte e eliminando a equação da massa encontra-se:

• A derivada total da velocidade DV/Dt dá a aceleração seguindo uma partícula!

• Note que a derivada total resgata o conceito da análise de Sistemas pois ele segue uma partícula infinitesimal com identidade fixa!

gVVt

V

T

g

Dt

VD ou gVV

t

V

TT


1a e 2a Leis Forma Não-Conservativa

• De maneira similar a equação da massa e Q. de movimento, os termos transiente e convectivos podem ser desmembrados , a equação da massa eliminada e gerando a forma não conservativa da 1a e 2a leis:

PsT

q

T

q

Dt

Ds

qVqDt

De

k

k

T


Notas Finais da Parte II

• As equações de transporte, especificamente a Quantidade de Movimento, Energia e 2a Lei estão expressas em função do campo de tensões T.

• Não é possível resolvê-las nesta forma porque não se conhece como o campo de tensão se comporta com o campo de velocidades.

• É necessário estabelecer as equações constitutivas para o fluido onde será modelado como a tensão varia com o campo de velocidades, nosso próximo tópico.


Parte III

Equações Constitutivas


Introdução

• Por equação constitutiva entende-se ‘modelos’ que expressam uma variável em função de outra.

• Por exemplo, a tensão em função da taxa de deformação do fluido.

• Estes ‘modelos’ não são leis físicas mas podem representar sob condições estabelecidas o comportamento físico do fluido.

• Nesta seção serão desenvolvidas equações constitutivas para a – Tensão T no fluido , – Taxa de Calor por condução no fluido, qk.

• Das duas equações a mais envolvente é a equação constitutiva para tensão, vamos começar por ela.


Sobre a Natureza da Tensão T

• As tensões que agem no fluido podem ser Normais ou Cisalhantes;

• Além disto, no estado estático (sem movimento relativo) só agem tensões normais enquanto que para fluido em movimento surgem tensões normais e cisalhantes devido ao atrito (deslizamento) entre as camadas de fluido.

• A tensão T é divida em duas partes, uma devido a pressão P (forças normais) e outra denominada por desvio da tensão, T’ associada ao movimento relativo das partículas no fluido:

TPT


A Pressão

• A pressão é um tensor isotrópico, isto é, ela não depende da orientação, seus elementos da diagonal são iguais e fora da diagonal são nulos, por isto o tensor pode ser representado por um único escalar:

P000P000P

PPDy

PDx

PDA


Propriedades do Tensor Desvio das Tensões, T’

• O tensor desvio das tensões existe somente se houver movimento relativo entre as partículas de fluido.

• Ele possui tensões normais e cisalhantes,

• Ele é simétrico, isto é, os elementos fora da diagonal são idênticos, T’ij = T’ji


Similaridades Sólido - Fluido• Uma tensão aplicada a um corpo sólido causa uma

deformação, lei de R. Hooke (1635-1703)

• Fluido se deforma continuamente quando sujeito a uma tensão. Newton propôs, por similaridade, que a tensão é proporcional a taxa de deformação

dy

dG

dy

du

dy

dtd

CoeficienteLamé (N/m2) Deformação

viscosidade (N.s/m2)

TaxaDeformação


Viscosidade Dinâmica (Absoluta)

• Fluidos Newtonianos (água, todos os gases e maioria dos líquidos) são aqueles que apresentam uma relação linear entre a tensão e a taxa de deformação.

txy

(N/m2)

du/dy (1/s)

sm

gkou

m

sN

dy/du 2

• A viscosidade m é uma propriedade do fluido e tem natureza escalar.


Extensão para Escoamentos 3D

• A lei de Newton pode ser

estendida para escoamentos

3D a partir do conhecimento

da taxa de deformação


Tensor Deformação, Dij

Em notação indicial, o tensor deformação, Dij, é definido por

Em notação vetorial,

z

w

y

w

x

wz

v

y

v

x

vz

u

y

u

x

u

DDDDDDDDD

x

u

333231

232221

131211

j

iji,D

TT Vou Vgrad

DD


Operação com Tensores

Qualquer tensor pode ser decomposto em uma parte simétrica e outra anti-simétrica:

Simétrico- AntiTensorSimétrico Tensor

2

1

2

1ij,ji,ij,ji,ji, DDDDD

Como T’ é um tensor simétrico ele é proporcional a parte simétrica do tensor Deformação (paralelo a lei de Newton)


Decomposição do Tensor Deformação

1. A diagonal do tensor simétrico está associada a dilatação linear do elemento

2. Os elementos fora da diagonal do tensor simétrico estão associados a deformação angular

3. Os elementos do tensor anti-simétrico estão associados a rotação do elemento fluido.

SIMÉTRICO-ANTI TENSORSIMÉTRICO TENSOR

0z

v

y

w

2

1

z

u

x

w

2

1

y

w

z

v

2

10

y

u

x

v

2

1

x

w

z

u

2

1

x

v

y

u

2

10

z

w

z

v

y

w

2

1

z

u

x

w

2

1

y

w

z

v

2

1

y

v

y

u

x

v

2

1

x

w

z

u

2

1

x

v

y

u

2

1

x

u


O Tensor, Sij

• O tensor S é a parte simétrica do tensor deformação D.

• Ele existe devido ao movimento relativo do fluido que causa deformações normais e angulares ao elemento de fluido.

TVV2

1S

são tensores que representam o gradiente de velocidades e seu transposto TV e V


Equação Constitutiva para Fluido Newtoniano

• Para fluidos incompressíveis (r constante)

• Para fluidos compressíveis

• Onde I é o tensor identidade

SIT 2P

SIT

SIIT

T

2 V3

2 P

ou 2 V3

2 P

100010001

I


Porque Tensão e Deformação são Linearmente Dependentes?

• A relação t = mdu/dy é um modelo! Portanto não há razão alguma que na natureza os fluidos devam seguir este modelo.

• Entretanto, os gases seguem este modelo;

• Água, óleos em geral e uma grande maioria de líquidos podem ser bem representados por este modelo;

• Mas há líquidos que não são representados: tintas, fluidos biológicos, emulsões em geral.


Fluidos Newtonianos Generalizados

• Eles descrevem fluidos com comportamento não-linear tensão x deformação mas não reproduzem efeitos de:

– tensão normal,– efeitos dependentes do tempo,– ou efeitos elásticos


Fluidos Newtonianos Generalizados

• A relação ‘mais’ geral entre tensão e deformação:

• n – índice de comportamento do escoamento.• k – índice de consistência.

n = 1, fluido newtoniano, k =m

n > 1, fluido dilatante

n < 1 fluido pseudo plástico


• Shear thickening fluids of this sort are being researched for bullet resistant body armor[2], useful for their ability to absorb the energy of a high velocity projectile impact but remain soft and flexible while worn. Some shear thickening fluids are also used in all wheel drive systems utilizing a viscous coupling unit for power transmission.

• A familiar example of the opposite, a shear thinning fluid, or pseudoplastic fluid, is paint: one wants the paint to flow readily off the brush when it is being applied to the surface being painted, but not to drip excessively.

• There are fluids which have a linear shear stress, shear strain relationship, that requires a finite yield stress before they begin to flow. That is the shear stress, shear strain curve doesn't pass through the origin. These fluids are called Bingham plastics. Several examples are clay suspensions, drilling mud, toothpaste, mayonnaise, chocolate, and mustard. The classic case is ketchup which will not come out of the bottle until you stress it by shaking.

• There are also fluids whose strain rate is a function of time. Fluids that require a gradually increasing shear stress to maintain a constant strain rate are referred to as rheopectic. An opposite case of this, is a fluid that thins out with time and requires a decreasing stress to maintain a constant strain rate (thixotropic).

http://en.wikipedia.org/wiki/Dilatant

http://en.wikipedia.org/wiki/Body_armor

http://en.wikipedia.org/wiki/All_wheel_drive

http://en.wikipedia.org/wiki/Viscous_coupling_unit

http://en.wikipedia.org/wiki/Shear_thinning

http://en.wikipedia.org/wiki/Paint

http://en.wikipedia.org/wiki/Bingham_plastic

http://en.wikipedia.org/wiki/Ketchup

http://en.wikipedia.org/wiki/Rheopectic

http://en.wikipedia.org/wiki/Thixotropic


Effects of Rheology on Non-Newtonian Impact• At impact, the drop experiences a

large shear rate which rapidly decreases as the drop deforms. For non-Newtonian fluids, the effective viscosity of the fluid depends on the shear rate. Therefore one would expect that the effective viscosity of a shear thickening fluid such as cornstarch in water (images in the middle) would behave like a highly viscous fluid at shortly after impact and would gradually spread as a less viscous fluid as time progressed. Sure enough, the cornstarch / water mixture behaves more similar to the highly viscous glycerol (images on the right) than the lower viscosity water (images on the left) at short times. However at later times, one sees that the cornstarch / water fluid spreads out significantly faster than its glycerol counterpart - suggesting a lower effective viscosity. Such experiments provide another method to investigate the rheology of complex fluids.


Viscosidade Aparente, h• É uma conveniência matemática para ajustar a

forma de modelos lineares. • Desmembrando a tensão em um termo linear e

outro com potência (n-1):

• A viscosidade aparente é h = k(du/dy)^(n-1). • Note que ela não é mais propriedade do fluido

mas depende do campo de velocidades.• Ela pode variar ponto a ponto dentro do campo

do escoamento


Equação Constitutiva para Fluido Newtoniano Generalizado

• Para fluidos incompressíveis (r constante)

SIT S2P

• onde S é um escalar com dimensão de (1/s) e é definido pelo produto escalar do tensor S

S:S21S

• e h é uma função tipo lei de potência de S,

1nkS

S:S é o produto escalar entre dois tensores, veja definição em Bird, Stewart and Lightfoot


REOLOGIA

Fluidos comportamento Não-linear

tensão x deformação

Sólidos comportamento Não-linear

tensão x deformação

Materiais comportamento Visco-elástico

Fluido Newtoniano Comportamento

Puramente Viscoso Linear

Mecânica dos Fluidos

Sólido Hookeano Comportamento

Puramente Elástico Linear

Mecânica dos Sólidos

du/dy

tan =

tan = G

Campo da Reologia


Difusão de Calor, Lei de Fourier

• A condução ou difusão de calor tem natureza vetorial e é dada pela Lei de Fourier:

• onde k é o coeficiente de condução ou difusão térmica, W/moC.

2km

W Tkq


Difusão de Massa, Lei de Fick• O fluxo de massa por difusão de uma espécie

química em outra é proporcional ao gradiente de concentração mássica da espécie :

• onde m’’ é o vetor fluxo de massa (kg/(s.m2);• r é a densidade da mistura;• Dj é o coef. Difusão de massa, (m2/s);

• e wj é a fração mássica ou concentração do componente j, wj = mj/M.

2jjjs.m

kg wDm


Notas Finais

• As equações constitutivas para tensão, calor e massa permitem que as equações de transporte de Q. Movimento e Energia sejam escritas em termos das variáveis básicas: Velocidades, Pressão e Temperatura.

• Na Parte IV desta aula vamos retornar às Equações de Transporte para fazermos esta substituição e chegarmos a sua forma final!


Retorno às Equações Diferencias de Transporte



• Note que para fluidos incompressíveis, isto é, r constante, ela se reduz para:

0Vt

0V

0VVt

ou

DtD


Equação de Navier Stokes

• Substituindo a Eq. constitutiva da Tensão para fluido Newtoniano vamos chegar às Equações de Navier-Stokes (NS):

gVVt

V

T

g2V3

2PVV

t

V

S

• onde • A Eq. acima é válida para escoamentos compressíveis,

com viscosidade variável (regime laminar ou turbulento?)• Filmes: (1), (2) e (3).

TVV2

1 S

• A Eq. Transporte de Q. Movimento é:


Equação de Navier Stokes Compressível

• vamos chegar às Equações de Navier-Stokes (NS) para um fluido compressível com m constante:

gVV3

1PVV

t

V 2

• Para m constante e considerando a identidade:

VVVV2 2T S


Equação Navier Stokes Incompressível

• Para r e m constantes temos que, .V =0, logo:

• Esta é a forma mais popular das Equações de Navier Stokes: fluido incompressível e com viscosidade constante.

gVPVVt

V 2


Equação de Transporte de ‘e’

• A equação de transporte da Energia ‘e’, na sua forma não-conservativa é:

• Neste estágio é conveniente substituir T = -P+T’ e expandir os termos:

qVqDt

Dek

T

qqVVVPPV

Dt

De

qqVVPDt

De

k

VVP

k

T

:TT

T

T’:V é o produto ‘escalar’ entre o tensor desvio da tensão e o tensor deformação do fluido, seu resultado é um escalar. Veja definições no material impresso do curso


Equação de Transporte de ‘e’

• Para se chegar a forma final da Equação da Energia é necessário definir:

1. As formas de energia que ‘e’ representa;

2. A difusão do calor, qk

3. O tensor das tensões no fluido e seus produtos

• Estas tarefas serão feitas na seqüência.


Modos de Energia ‘e’

• Vamos considerar três modos de energia: interna, cinética e potencial:

• onde û é a energia interna, g a aceleração da gravidade e r o vetor posição

rgVV2

1ue

ˆ

VgrDt

Dg rg

VDt

DVVV

2

1

Dt

DVV

2

1

Dt

uD u

ˆ

ˆ

VgDt

VDV

Dt

uD

Dt

De

ˆ

• A derivada total em termos das parcelas de ‘e’ fica sendo:


Equação de Transporte da Energia Cinética, K

• Multiplicando-se ambos os lados da Eq. NS por V vamos encontrar:

gV2V3

2VPV

Dt

VDV

S

KDt

DVV

2

1

Dt

DV

Dt

DV

gV2V3

2VPVK

Dt

D

S

• A energia cinética K é:

• E sua equação de transporte é:


Equação de Transporte da Energia Interna, û

• Subtraindo a Equação da Energia Cinética da Equação de ‘e’ vamos ter:

qqV VP Dt

uD

gVV PV Dt

VDV-

qqVVVPPVgVDt

VDV

Dt

uD

k

k

VVP

:Tˆ

T

:TTˆ

T

q VPVq Dt

uDk

:T

ˆ


A Função Dissipação, • O trabalho realizado pelas tensões para ‘deformar’ o fluido

converte ‘energia mecânica’ do escoamento em ‘energia térmica’ .

• O nome dissipação sugere que em mecânica ‘dissipada’ em térmica, portanto é um termo que introduz irreversibilidades no escoamento.

• Para um fluido Newtoniano ela é definida:

• ou em notação indicial:

• f é a função dissipação, sempre positiva para atender 2a lei.

02V3

2V

2

S:S:T

0x

V

x

V

2

1

x

V

3

22

i

j

j

i2

i

i

222222

2

y

W

z

V

z

U

x

W

x

V

y

U

z

W

y

V

x

U2V

3

2

a função dissipação para coordenadas cartesianas, veja mais detalhes na brochura ‘Forma Dif. Eq. Transporte’.


Equação de Transporte da Energia Interna, û

• Substituindo as equações constitutivas para o tensor desvio da tensão e da condução vamos ter:

• Dû/Dt é o transporte de energia interna;

• kT é fluxo calor líquido por condução na S.C.;

• -P.V é trabalho de compressão, fluidos compr.;

• f é a função dissipação, converte trabalho de deformação em energia interna (veja próx slide);

• q’’’ representa geração volumétrica de energia dentro do volume (reação química, radiação outras fontes)

qVPTkDt

uD ˆ


Equação de Transporte da Entalpia, h

• O termo do trabalho de pressão pode ser re-escrito em função da equação da massa:

• Substituindo a definição: h = û+P/r na equação de û, chega-se a forma não-conservativa da Equação de Transporte da Entalpia:

• ou a sua forma conservativa:

Dt

DPP

Dt

D

Dt

D1PVP

qDt

DPTk

Dt

Dh

qDt

DPTkhV

t

h

veja mais detalhes na brochura ‘Forma Dif. Eq. Transporte’.


Equação Transporte da Entalpia Total, h0

• A entalpia específica e a entalpia total de um fluido compressível são definidas por:

• Somando à equação da entalpia a energia cinética:

VV21hh e Puh 0

ˆ

gVqTk 2V3

2V

t

P

Dt

Dh

gV 2V3

2VPVVV

2

1

Dt

D

qTk Dt

DP

Dt

Dh

Viscosos Termos

0

S

S


Equação Transporte da Entalpia Total, h0

• Em geral a entalpia total é empregada para escoamentos compressíveis onde o termo de trabalho das forças de campo é desprezível, neste caso:

• Para tornar sua representação mais compacta é freqüente agrupar os termos viscosos num único operador:

qTk 2V3

2V

t

P

Dt

Dh

Viscosos Termos

0

S

qTk VVt

P

Dt

Dh

Viscosos Termos

0

T


Equação de Transporte da Temperatura

• A partir da Equação de transporte da Entalpia e da relação termodinâmica para uma substância pura:

• onde b é o coef expansão volumétrica, • Pode-se mostrar que a forma não-conservativa da

Equação de Transporte para Temperatura é:

• e a sua forma conservativa:

qDt

DPTTk

Dt

DTCP

dP

T1dTC

P

h

T

hdh p

TP

PT

1

qDt

DPTTkTVC

t

TC PP



Equação de Transporte da Entropia• A equação de transporte de S é:

• o termo de produção, Os, é determinado a partir da relação termodinâmica para uma substância pura:

• substituindo as eqs. para h e s na relação acima vamos encontrar:

• As irreversibilidades estão associadas a uma troca térmica com diferença de temperatura ou ao trabalho viscoso realizado pelo fluido


PsT

q

T

Tk

Dt

Ds

Dt

DP1

Dt

DsT

Dt

Dh

dPTdsdh

0

TT

TkPs 2

2


Notas Finais

• Estas são as formas finais de algumas das equações de transporte.

• Há diversas outras que não foram abordadas neste aula, entre elas: transporte de um escalar, e transporte de vorticidade.

• As duas últimas estão na brochura anexa para referência.

• O desafio da próxima aula será simplificar algumas equações e procurar expressá-las numa única Equação Geral de Transporte.


Forma Geral das Equações de Transporte

• O método dos volumes finitos parte da forma conservativa das Eq. Transporte. Considere uma variável escalar f genérica:

SVt

• onde G é o coeficiente difusivo definido por:

T

T

L

L

PrPr

• O fonte S tem natureza diversa: i) representam as condições de contorno do fenômeno;

ii) modelam a ação de forças ou energia de novos mecanismos físicos ou ;

iii) representam todos os outros termos da eq. particular que se quer representar e que não são representados pelo lado esquerdo da equação!


Notação Indicial Eq. Geral de Transporte

SVt

S

xV

xt jj

j

• onde j pode variar de 1 a 3 representando cada uma das direções ortogonais.

• é uma variável escalar genérica e

• A Eq. de Transporte em Notação vetorial

• também pode ser representada em notação indicial pelos operadores


Eq. Geral Escalar e Termos Fontes

onde S

xV

xt jj

j

e k ,w ,h T, h,

PrPr

m0

T

T

qx

PV

t

P

ii

PiiPPi

iP C

1

xx

Tk

C

q

Cx

PV

t

P

C

T

qx

K

Cp

k

x2

x

V

3

2

xV

t

P

jiij

j

j

ii

S

m

kCP

kC

2

1k1

kP

k

CPr

ph

ScD

Prw

1Prk

1Pr

h

T

h0

wm

k

e

k

CPr

pT

k

CPr

ph0

Pr S


Tabela Equações de Transporte

• Obtenha no link abaixo uma tabela extraída do Bird, Stewart and Lightfoot que descreve as componentes das equações de transporte nos sistemas de coordenadas cartesiano, cilindrico-polar e esférico.

• TABELAS EQUAÇÕES DE TRANSPORTE


Referências[1] White, F.M.; "Viscous Fluid Flow", McGraw Hill (1974)[2] Moore, F.K.; "Theory of Laminar Flows", Princeton Un. Press

(1964)[3] Rosenhead, L.; "Laminar Boundary Layers", Oxford (1963)[4] Warsi, Z.U.A., "Fluid Dynamics: Theoretical and Computational

Approaches", CRC (1993)[5] Panton, R. “Incompressible Flow”, John Wiley (1984)[6] Tennekes, H. and Lumley, J.L., “A First Course in Turbulence”, MIT

Press, 1972,[7] Reynolds W.C. and Perkins, H.C., “Engineering

Thermodynamics”, Mc Graw Hill, (1977)[8] Hinze, J.O., “Turbulence”, McGraw Hill, (1959)[9] Townsend, A.A., “The Strucuture of Turbulent Shear Flow”,

Cambridge Un. Press, 2nd ed., (1976).[10] Wilcox, D.C., “Turbulence Modeling for CFD”, 2nd ed., DCW

Industries, (1998).[11] Astarita, G. and Marrucci, G., “Principles of Non-Newtonian Fluid

Mechanics” , McGraw Hill(1974)


FIM

Formulação Diferencial das Equações de Transporte

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