Capítulo VI - Conservação de Energia: Abordagem para ... · Calor é a energia em transição de...
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Unic
am
p/F
EQ
/EQ
541 F
enôm
enos d
e T
ransport
e I -
Pro
fa. K
atia T
annous
A 1o Lei da Termodinâmica considera a energia fornecida,
retirada e que se acumula em um sistema ou volume de controle
Classificação da energia em 2 categorias
Capítulo VI - Conservação de Energia: Abordagem para
volume de controle
Unic
am
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EQ
/EQ
541 F
enôm
enos d
e T
ransport
e I
Energia armazenada Energia em transição
associada a uma massa Energia que passa de um
sistema a outro1
Unic
am
p/F
EQ
/EQ
541 F
enôm
enos d
e T
ransport
e I -
Pro
fa. K
atia T
annous
Análise para o Sistema
Q
W
sistema
Sistema arbitrário, que pode se mover e se deformar sem restrição, mas
não pode transferir massa através de sua fronteira
Trabalho líquido executado
Unic
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/EQ
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e I
Calor líquido adicionado
ao sistema
Trabalho líquido executado
pelo sistema
sobre as vizinhanças durante o intervalo de tempo ∆t
Energias em Transição 2
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e T
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e I -
Pro
fa. K
atia T
annous
Calor é a energia em transição de uma massa para outra,
resultante de uma diferença de temperatura
Unic
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EQ
/EQ
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enôm
enos d
e T
ransport
e I
Trabalho é a energia em transição para ou de um sistema, quando
forças externas, atuantes sobre o sistema, movem-se
através de uma distância
3
Unic
am
p/F
EQ
/EQ
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e T
ransport
e I -
Pro
fa. K
atia T
annous
Energia Total Armazenada Q - W = ∆E
∆E = Ec + Ep +U
1o Lei da termodinâmica pode ser escrita na forma diferencial
WQdE δδ −=
Unic
am
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/EQ
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enôm
enos d
e T
ransport
e I
WQdE δδ −=
* lembrar que não são diferenciais exatas
pois dependem do caminho
dtdtDt
DE WQ δδ−= Energia total do sistema em um
intervalo de tempo4
Unic
am
p/F
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/EQ
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enôm
enos d
e T
ransport
e I -
Pro
fa. K
atia T
annous
Campo de escoamento t)z,y,(x,vr
IIIIIILinhas de corrente
num tempo t
x
y
z
Configuração do Sistema e Volume de Controle em um
Campo de Escoamento
Unic
am
p/F
EQ
/EQ
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enôm
enos d
e T
ransport
e I num tempo tz
VC estacionário
Região I : ocupada pelo sistema no tempo t (sist. e VC coincidem)
Região II : ocupada pelo sistema no tempo t+∆t
Região III : ocupada pelo sistema nos tempos t e t+∆t 5
Unic
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/EQ
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e T
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e I -
Pro
fa. K
atia T
annous
Energia total do sistema
No tempo t:
No tempo t+∆t
tIIItItEEE +=
EEE +=
(1)
(2)
Unic
am
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enôm
enos d
e T
ransport
e I
ttIIIttIIttEEE
∆+∆+∆++=
t
EEEE
t
EEtIIItIttIIIttIIttt
∆
−−+=
∆
−∆+∆+∆+
(2)
(3)
Subtraindo (1) e (2) e dividindo pelo intervalo de tempo ∆t, obtém-se:
6
Unic
am
p/F
EQ
/EQ
541 F
enôm
enos d
e T
ransport
e I -
Pro
fa. K
atia T
annous
Agrupando os termos e levando ao limite quando ∆t tende a zero(0)
t
EElim
t
EElim
t
EElim tIttII
0t
tIIIttIII
0t
ttt
0t ∆
−+
∆
−=
∆
−∆+
→∆
∆+
→∆
∆+
→∆
Termo 1 Termo 2 Termo 3
(4)
Definição de cada termo:
Unic
am
p/F
EQ
/EQ
541 F
enôm
enos d
e T
ransport
e I
Definição de cada termo:
Termo 1
Termo 3
Energia total: expressa a 1o Lei da Termodinâmica
Termo 2 Taxa de variação da energia total do sistema VC
Taxa líquida da energia saindo através da
SC em um intervalo de tempo ∆t7
Unic
am
p/F
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/EQ
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enôm
enos d
e T
ransport
e I -
Pro
fa. K
atia T
annous
=−
que energia de Taxa
fluido do escoamento ao
devido VC do sai que
energia de Taxa
as vizinhanças sobre
VC pelo realizado
trabalhode Taxa
VC o para
as vizinhançdascalor
de adição de Taxa
Fisicamente a 1o Lei da Termodinâmica pode ser escrita:
Unic
am
p/F
EQ
/EQ
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enos d
e T
ransport
e I
(5)
+−VC do dentro energia
de acúmulo de taxa
fluido do escoamento ao
devido VC no entra
que energia de Taxa
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Unic
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/EQ
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enos d
e T
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e I -
Pro
fa. K
atia T
annous
Aplicando para o volume de controle geral em um campo de
escoamento e avaliando cada termo
dA
rv
θ
linhas de corrente
num tempo t
Unic
am
p/F
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enos d
e T
ransport
e I
Escoamento de fluido através de um volume de controle
dArn
θnum tempo t
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am
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enôm
enos d
e T
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e I -
Pro
fa. K
atia T
annous
Taxa de adição de calor para o VC
Taxa do trabalho realizado pelo VC
t
Q
∂
δ
t
W
∂
δ
Taxa de energia que sai do VC )v.dA.cos.( θρe
Unic
am
p/F
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enos d
e T
ransport
e I
Taxa de energia que sai do VC
através de dA)v.dA.cos.( θρe
Taxa de massa que sai do
VC através de dA
Energia específica ou energia
por unidade de massa
10
Unic
am
p/F
EQ
/EQ
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enôm
enos d
e T
ransport
e I -
Pro
fa. K
atia T
annous
Energia específica - e
Energia cinética Energia potencial Energia interna
v 2gy u
Unic
am
p/F
EQ
/EQ
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enôm
enos d
e T
ransport
e I
2
v 2gy u
Velocidade do
fluido
Posição do fluido contínuo
no campo gravitacionalEstado térmico
ugz2
ve
2
++=Então:11
Unic
am
p/F
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/EQ
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enôm
enos d
e T
ransport
e I -
Pro
fa. K
atia T
annous
A quantidade dA.cos θ representa a área, dA, projetada normal ao
vetor velocidade,vr
Theta(θ) é o ângulo entre e o vetor normal, direcionado
para fora de dA
vr
nr
Unic
am
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/EQ
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enos d
e T
ransport
e I
Escreve-se: [ ] )dAn.v(cosnvdA)(dA.cos v).(rrrr
ρθρθρ eee ==
massa e movimento
Similaridade
12
Unic
am
p/F
EQ
/EQ
541 F
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enos d
e T
ransport
e I -
Pro
fa. K
atia T
annous
Integrando essa quantidade sobre a superfície de controle, tem-se:
∫∫=
−
SC)dAn.v(e
VC do entra que
energia de taxa
VC do sai que
energia de taxa rrρ
Efluxo líquido
de energiaTaxa de acúmulo de energia no VC
∂
Unic
am
p/F
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/EQ
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enôm
enos d
e T
ransport
e I
∫∫∫ ∀VC
det
ρ∂
∂
( ) ∫∫∫∫∫ ∀ρ∂
∂+ρ=
δ−
δVCSC
et
n.edd
ddAv t
W
t
Q rr
Forma Final da 1o Lei da termodinâmica:
13
Unic
am
p/F
EQ
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541 F
enôm
enos d
e T
ransport
e I -
Pro
fa. K
atia T
annous
3 tipos de trabalho
Trabalho de eixo, WsTrabalho efetuado na SC
pelas tensões tangenciais, Wτ
Unic
am
p/F
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541 F
enôm
enos d
e T
ransport
e I
Trabalho efetuado na SC pelas
tensões normais, Wσ
(trabalho de escoamento)
pelas tensões tangenciais, Wτ
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Unic
am
p/F
EQ
/EQ
541 F
enôm
enos d
e T
ransport
e I -
Pro
fa. K
atia T
annous
Trabalho de escoamento e
cisalhante para um VC geralrv
rn
Sr
Unic
am
p/F
EQ
/EQ
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enôm
enos d
e T
ransport
e I
direções normais e
tangenciais a superfície
Sr
intensidade de força componentes σii e τij
Força = dASr
15
Unic
am
p/F
EQ
/EQ
541 F
enôm
enos d
e T
ransport
e I -
Pro
fa. K
atia T
annous
Taxa do trabalho realizado pelo
escoamento do fluido através de dA vdA.Srr
Taxa líquida do trabalho realizado
pelo VC nas vizinhanças devido a
presença de Sr
∫∫−SC
.dAS.vrr
Unic
am
p/F
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/EQ
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enôm
enos d
e T
ransport
e I
Então, re-escreve-se:
( ) ∫∫∫∫∫∫∫ ∀+=+−VC
dt
dA.v .dAS.vdt
W
dt
Q s ρ∂
∂ρ
δδene
SCSC
rrrr
Taxa de trabalho de eixo16
Unic
am
p/F
EQ
/EQ
541 F
enôm
enos d
e T
ransport
e I -
Pro
fa. K
atia T
annous
Escrevendo as componentes de , com o obtêm-se:nr
iiσSr
Taxa líquida do trabalho realizado na tensão normal
( ) ∫∫∫∫∫∫ ==SCSCSC
).dAn.v.(.dAn..v.S.dAv iiii
rrrrrσσ
normal
Unic
am
p/F
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enos d
e T
ransport
e I
Taxa de Trabalho
dt
W
dt
W
dt
W
dt
W s τσ δδδδ++=
( )dt
Wn.v
dt
W
SCii
s τδ+σ−
δ= ∫∫
rr
17
Unic
am
p/F
EQ
/EQ
541 F
enôm
enos d
e T
ransport
e I -
Pro
fa. K
atia T
annous
Incluindo os termos do trabalhos na equação geral:
( ) ( ) ∫∫∫∫∫∫∫ ∀+=−+−VC
dt
dA.v dt
WdA.v
dt
W
dt
Qii
s ρ∂
∂ρ
δσ
δδ τ enenSCSC
rrrr
Forma Usual: Simplificação
Unic
am
p/F
EQ
/EQ
541 F
enôm
enos d
e T
ransport
e I
Agrupa-se a porção viscosa para a tensão normal com o trabalho
cisalhante para ter um simples termo:
dt
Wµδ
O termo da tensão normal= Σ efeitos de pressão e viscosos
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Unic
am
p/F
EQ
/EQ
541 F
enôm
enos d
e T
ransport
e I -
Pro
fa. K
atia T
annous( ) ( )
dt
WdA.v
dt
WdA.vii
µτδδ
σ −=− ∫∫∫∫ SCSCnPnrrrr
Termos do trabalho de escoamento e cisalhamento pode ser escrito:
Forma Final:
Unic
am
p/F
EQ
/EQ
541 F
enôm
enos d
e T
ransport
e I
( ) ∫∫∫∫∫ +∀++=−VC dt
Wd
tdA.v
dt
W
dt
Q s µδρ
∂
∂
ρ
δδen
Pe
SC
rr
19
Unic
am
p/F
EQ
/EQ
541 F
enôm
enos d
e T
ransport
e I -
Pro
fa. K
atia T
annous
Equação de Bernoulli
Sob certas condições de escoamento:1. Escoamento Permanente
2. Fluido incompressível
3. Escoamento unidimensional
4. Fluido invíscido
5. Sem perdas por fricção
6. Não há Transferência de Calor
Unic
am
p/F
EQ
/EQ
541 F
enôm
enos d
e T
ransport
e I
6. Não há Transferência de Calor
7. Sem trabalho de eixo
8. Não há variação da energia interna
9. Propriedades constantes nas seções 1 e 2
( ) ∫∫∫∫∫ +∀+
+=−
VC dt
Wd
tdA.v
dt
W
dt
Q s µδρ
∂
∂ρ
ρ
δδen
Pe
SC
rr
0(6) 0(7) 0(1),(2) 0(4),(5)
20
Unic
am
p/F
EQ
/EQ
541 F
enôm
enos d
e T
ransport
e I -
Pro
fa. K
atia T
annous
( ) ( ) ( )∫∫∫∫∫∫
+
=
+++
21 AAdA.vdA.vdA.v nnn
Pe
Pe
Pe
SC
rrrrrrρρρ
ρρρ
( ) ( )PvPv
Então:
Unic
am
p/F
EQ
/EQ
541 F
enôm
enos d
e T
ransport
e I
( ) ( )2222
21111
1 Avρ
P
2
vgyAv
P
2
vgy0 ρρ −
+++−
++=ρ
Pela eq. da continuidade:
( ) ( )222111 AvAv ρρ −=
21
Unic
am
p/F
EQ
/EQ
541 F
enôm
enos d
e T
ransport
e I -
Pro
fa. K
atia T
annous
Dividindo as equações:
ρρ
2
2
21
2
1
P
2
vgy
P
2
v
gy 21 ++=++
Dividindo por g:
gρ
P
2g
vy
ρg
P
2g
vy 2
2
22
1
2
11 ++=++ (unidade de L)
Unic
am
p/F
EQ
/EQ
541 F
enôm
enos d
e T
ransport
e I gρ2gρg2g
Carga de altura
Carga de velocidade
Carga de pressão
A soma destas energias é chamada de energia mecânica total e
pode ser diferente para cada linha de corrente 22
Unic
am
p/F
EQ
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541 F
enôm
enos d
e T
ransport
e I -
Pro
fa. K
atia T
annous
Exemplo:
A água escoa através da turbomáquina da figura abaixo, com uma
velocidade de 10ft3/s. Para os dados fornecidos, determine a taxa de
realização de trabalho da turbomáquina. A turbomáquina é uma bomba
ou uma turbina? Considerar escoamento de fluido incompressível.
ρ =20 psia
Unic
am
p/F
EQ
/EQ
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enos d
e T
ransport
e I
1
2
turbomáquina
ρ1=100 psia
A1=0,5 ft 2
Z1=120ft
ρ2=20 psia
A2=1,0 ft 2
Z2=220ft
γ = 62,4 lbf/ft3
23