Bibliografia - PUC-Rio

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Bibliografia [1] WILLIAMS, F.A. “Combustion Theory”, Perseus books, 1985. [2] FIGUEIRA DA SILVA, L.F.; AZEVEDO, J.L.F.; KORZENOWSKI, H. “Unstructured Adaptive Grid Flow Simulations of Inert and Reactive Gas Mixtures”. Journal of Computational Physics, Vol. 160, No. 2, pp. 522-540, 2000 [3] KORZENOWSKI, H. “T´ ecnica em Malhas N˜ao-Estruturadas para Simula¸ c˜ao de Escoamentos a Altos N´ umeros de Mach”. PhD Disserta- tion, Instituto Tecnol´ ogico de Aeron´ autica, Brazil, 1998. [4] HEISER, W.H.; PRATT, D. “Hypersonic Airbreathing Propulsion”. AIAA Education Series, J.S. Przemencki, 1994. [5] CHENG, S-I. “Hypersonic Propulsion”. Progress in Energy and Com- bustion Science, Vol. 15, No. 3, pp. 183-202, 1989. [6] BASTOS-NETTO, D.; SINAY, L.; ALVES, C.F.E. “Dinˆ amica de Com- bustores Supersˆ onicos”. In: II Brazilian Congress of Engineering and Thermal Sciences, Vol. 1, pp. 33-36, 1988. [7] ALVES, C.F.E.; BASTOS-NETTO, D. “Some Thermodynamic As- pects in The Optimization of Supersonic Combustors”. In: 17 th In- ternational Symposium of Space Technology and Science (17 th ISSTS), Vol. 1, pp. 255-259, 1990. [8] BARTHELEMY, R.R. “The National Aero-Space Plane Program”. In: AIAA First National Aero-Space Plane Conference, AIAA paper 89- 5001, 1989. [9] http://www.dfrc.nasa.gov/Research/HyperX/index.html [10] LEHR, H.F. “Experiments on Shock-Induced Combustion”. Astronau- tica Acta, Vol. 17, Nos. 4-5, pp. 589-597, 1972.

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Bibliografia

[1] WILLIAMS, F.A. “Combustion Theory”, Perseus books, 1985.

[2] FIGUEIRA DA SILVA, L.F.; AZEVEDO, J.L.F.; KORZENOWSKI, H.

“Unstructured Adaptive Grid Flow Simulations of Inert and Reactive

Gas Mixtures”. Journal of Computational Physics, Vol. 160, No. 2, pp.

522-540, 2000

[3] KORZENOWSKI, H. “Tecnica em Malhas Nao-Estruturadas para

Simulacao de Escoamentos a Altos Numeros de Mach”. PhD Disserta-

tion, Instituto Tecnologico de Aeronautica, Brazil, 1998.

[4] HEISER, W.H.; PRATT, D. “Hypersonic Airbreathing Propulsion”.

AIAA Education Series, J.S. Przemencki, 1994.

[5] CHENG, S-I. “Hypersonic Propulsion”. Progress in Energy and Com-

bustion Science, Vol. 15, No. 3, pp. 183-202, 1989.

[6] BASTOS-NETTO, D.; SINAY, L.; ALVES, C.F.E. “Dinamica de Com-

bustores Supersonicos”. In: II Brazilian Congress of Engineering and

Thermal Sciences, Vol. 1, pp. 33-36, 1988.

[7] ALVES, C.F.E.; BASTOS-NETTO, D. “Some Thermodynamic As-

pects in The Optimization of Supersonic Combustors”. In: 17th In-

ternational Symposium of Space Technology and Science (17th ISSTS),

Vol. 1, pp. 255-259, 1990.

[8] BARTHELEMY, R.R. “The National Aero-Space Plane Program”. In:

AIAA First National Aero-Space Plane Conference, AIAA paper 89-

5001, 1989.

[9] http://www.dfrc.nasa.gov/Research/HyperX/index.html

[10] LEHR, H.F. “Experiments on Shock-Induced Combustion”. Astronau-

tica Acta, Vol. 17, Nos. 4-5, pp. 589-597, 1972.

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Estudo numerico da estabilizacao de ondas de detonacao por rampas de comprimentofinito 74

[11] ALPERT, R.L.; TOONG, T-Y. “Periodicity in Exothermic Hypersonic

Flows about Blunt Projectiles”. Astronautica Acta, Vol. 17, pp. 539-

560, 1972.

[12] MORRIS, C.I.; KAMEL, M.R.; HANSON, R.K. “Expansion Tube

Investigation of Ram-Accelerator Projectile Flowfields”. In: 32th

AIAA/ASME/SAE/ASEE Joint Propulsion Conference, AIAA paper

96-2680, 1996.

[13] MORRIS, C.I.; KAMEL, M.R.; HANSON, R.K. “Shock-Induced Com-

bustion in High-Speed Wedge Flows”. In: Twenty-Seventh Symposium

(International) on Combustion, The Combustion Institute, pp. 2157-

2154, 1998.

[14] VIGUIER, C.; GOURARA, A.; DESBORDES, D. “Three-Dimensional

Structure of Stabilization of Oblique Detonation Wave in Hypersonic

Flow”. In: Twenty-seventh Symposium (International) on Combustion,

The Combustion Institute, pp. 3023-3031, 1998.

[15] YUNGSTER, S.; EBERHARDT,S.; BRUCKNER, A.P. “Numerical

Simulation of Shock-Induced Combustion Generated by High-Speed

Projectiles in Detonables Gas Mixtures”. In: AIAA 27th Aerospace

Sciences Meeting, AIAA Paper 89-0673, 1989.

[16] CHOI, J.-Y.; JEUNG, I.-S.; YOONG, Y. “Computational Fluid Dy-

namics Algorithms for Unsteady Shock-Induced Combustion”. AIAA

Journal, Vol.38, No.7, pp. 1179-1195, 2000.

[17] LI, C.; KAILASANATH, K.; ORAN, E.S. “Detonation Structures

Behind Oblique Shocks”. Physics of Fluids, Vol. 6, No. 4, pp. 1600-

1611, 1993.

[18] THAKER, A.A.; CHELLIAH, H.K. “Numerical Prediction of Oblique

Detonation Wave Structures Using Detailed and Reduced Reaction

Mechanisms”. Combustion Theory and Modelling, Vol. 1, No. 10, pp.

347-376, 1997.

[19] GRISMER, M.J.; POWERS, J.M. “Numerical Prediction of Oblique

Detonation Stability Boundaries”. Shock Waves, Vol. 6, No. 3, pp.

3147-156, 1996.

[20] VLASENKO, V.; SABELNIKOV, V. “Numerical Simulation of Invis-

cid Flows with Hydrogen Combustion after Shock Waves and in Det-

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Estudo numerico da estabilizacao de ondas de detonacao por rampas de comprimentofinito 75

onation Waves”. In: 30th AIAA/ASME/SAE/ASEE Joint Propulsion

Conference, AIAA Paper 94-3177, 1994.

[21] FIGUEIRA DA SILVA, L.F.; DESHAIES, B. “Stabilization of an

Oblique Detonation Wave by a Wedge: A Parametric Numerical

Study”. Combustion and Flame, Vol. 121, No. 4, pp. 152-166, 2000.

[22] Anon. “JANNAF: Thermochemical Tables”. Dow Chemical Co Mid-

land, Mich, Dec 1960 to jun.1970.

[23] BALAKRISHNAN G.; WILLIAMS, F.A. “Turbulent Combustion

Regimes for Hypersonic Propulsion Employing Hydrogen-Air Diffusion

Flames”. Journal of Propulsion and Power Vol. 10, No. 3, pp. 434-436,

1993.

[24] THOMPSON, K.W. “Time Depedent Boundary Conditions for Hyper-

bolic Systems”. Journal of Computational Physics, Vol. 68, No.1, pp.

1-24, 1987.

[25] STRANG, G. “On the Construction and Comparison of Difference

Schemes”. SIAM J, Vol. 5, pp. 506-517, 1968.

[26] MAVRIPLIS, D.J. “Multigrid Solution of the Two-Dimensional Euler

Equations on Unstructured Triangular Meshes”. AIAA Journal, Vol.26,

No.7, pp. 824-831, 1988.

[27] BYRNE, G.D.; DEAN A.M. “The Numerical Solution of Some Kinetics

Models with VODE and CHEMKIN II”. Computers & Chemistry. Vol.

17, No. 3, pp. 297-302, 1993.

[28] LIOU, M.-S. “A Sequel to AUSM: AUSM+”. Journal of Computational

Physics, Vol. 129, No. 2, pp. 364-382, 1996.

[29] LIOU, M.-S.; STEFFEN Jr, C.J. “A New Flux Splitting Scheme”.

Journal of Computational Physics, Vol. 107, No. 1, pp. 23-29, 1993.

[30] FIGUEIRA DA SILVA, L.F. [ mensagem pessoal ], 2003.

[31] HIRSCH, C. “Numerical Computation of Internal and External Flows,”

John Wiley & Sons, 1990.

[32] AZEVEDO, J.L.F.; STRAUSS, D.; FIGUEIRA DA SILVA, L.F. “An

Order of Accuraccy Analysis for Flux-Vector Splitting Schemes on Un-

structured Grids”. In: 15th Brazilian Congress of Mechanical Engineer-

ing, 1999.

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Page 4: Bibliografia - PUC-Rio

Estudo numerico da estabilizacao de ondas de detonacao por rampas de comprimentofinito 76

[33] KALLINDERIS, Y.; VIJAYAN, P. “Adaptive Refinement-Coarsening

Scheme for Three-Dimensional Unstructured Meshes”. AIAA Journal,

Vol. 31, No 8, pp. 1440-1447, 1993.

[34] SPEARES, W.; BERZINS, M. “A 3D Unstructured Mesh Adaptation

Algorithm for Time-Dependent Shock-Dominated Problems”. Interna-

tional Journal for Numerical Methods in Fluids, Vol. 25, pp. 81-104,

1997.

[35] DOMPIERRE, J.; LABBE, P.; GARON, A.; CAMARERO, R. “Un-

structured Tetrahedral Mesh Adaptation for Two-Dimensional Space-

Time Finite Elements”. In: AIAA 38th Aerospace Sciences Meeting and

Exhibit, AIAA paper 2000-0810, 2000.

[36] WEBSTER, B.E.; SHEPHARD, M.S.; RUSAK, Z.; FLAHERTY, J.E.

“Automated Adaptive Time-Discontinuous Finite Element Method for

Unsteady Compressible Airfoil Aerodynamics”. AIAA Journal, Vol. 32,

No 4, pp. 748-757, 1994.

[37] BOWYER, A. “Computing Dirichlet Tessellations”. The Computer

Journal Vol. 24, No. 2, pp 162-166, 1981.

[38] VENKATAKRISHNAN, V. “Convergence to Steady State Solutions of

the Euler Equations on Unstructured Grid with Limiters”. Journal of

Computational Physics, Vol. 118, No. 1, pp. 120-130, 1994.

[39] LARISCH, E. “Interactions of Detonations Waves”. Journal of Fluids

Mechanics, Vol 6, No.3, pp. 392-400, 1959.

[40] PRATT, D.T.; HUMPHREY, J.W.; GLENN, D.E. “Morphology of

Standing Obique Detonation Waves”. Journal of Propulsion, Vol.7, No.

5, pp. 837-845, 1991.

[41] KASAHARA, J.; FUJIWARA, T.; ENDO, T.; ARAI, T. “Chapman-

Jouget Oblique Detonation Structure Around Hypersonic Projectiles”.

AIAA Journal, Vol. 39, No. 8, pp. 1553-1561, 2001.

[42] PAPALEXANDRIS, M.V. “A Numerical Study of Wedge-Induced

Detonations”. Combustion and Flame, Vol. 120, No. 4, pp. 526-538,

2000.

[43] PIMENTEL, C.A.R.; AZEVEDO, J.L.F.; FIGUEIRA DA SILVA, L.F.;

DESHAIES, B. “Numerical Study of Wedge Supported Oblique Shock

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Estudo numerico da estabilizacao de ondas de detonacao por rampas de comprimentofinito 77

Wave-Oblique Detonations Wave Transitions”. Journal of the Brazilian

Society of Mechanical Sciences, Vol. XXIV, pp. 149-157, 2002.

[44] ZELDOVICH, Ya.B.; BARENBLATT G.I.; LIBROVICH, V.B.;

MAKHVILADZE, G.M. “The Mathematical Theory of Combustion

and Explosions”, Consultants Bureau, 1985.

[45] CLAVIN, P. “Premixed Combustion and Gas Dynamics”. Annual

Review of Fluids Mechanics, Vol. 26, pp. 321-352, 1994.

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A

Resultados Complementares

Neste apendice sao apresentados casos complementares que levaram

seja a obtencao de detonacoes CJ, seja ao desacoplamento da onda de

detonacao oblıqua.

As figs. A.1 - A.3, mostram os resultados para um semi angulo do

diedro δ = 30◦ e parametros do escoamento livre de M∞ = 8, T∞ = 300

K, p∞ = 0.75 atm, neste caso a interacao resultou em uma onda de

detonacao CJ.

As figs. A.4 - A.6, mostram os resultados para um semi angulo do diedro

δ = 40◦ e parametros do escoamento livre de M∞ = 8, T∞ = 275 K,

p∞ = 0.75 atm, neste caso a interacao resultou em um desacoplamento

entre a OCO e a frente de reacao.

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25Level T

20 355019 326118 297317 268416 239515 210714 181813 162012 161011 160010 15909 15808 15707 15506 15305 12414 9523 6642 4001 375

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x (mm)

y(m

m)

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25Level RHO

20 0.005519 0.004818 0.004317 0.003816 0.003515 0.003314 0.002913 0.002612 0.002311 0.002010 0.00189 0.00168 0.00147 0.00126 0.00115 0.00094 0.00083 0.00072 0.00061 0.0005

________________37

Figura A.1: Contornos de temperatura (K) e densidade (g/cm3), paraδ = 30◦, M∞ = 8, T∞ = 300 K e p∞ = 0, 75 atm.

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y(m

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25Level P

20 60.019 52.618 46.217 40.516 35.615 31.214 27.413 24.012 21.111 18.510 16.29 14.28 12.57 11.06 9.65 8.44 7.43 6.52 5.71 2.0

________________37

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x (mm)

y(m

m)

0 5 10 15 20 250

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25Level C+

12 7011 6010 559 508 467 436 405 374 353 322 291 26

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Figura A.2: Contornos de pressao (atm) e da caracterıstica esquerda C+,para δ = 30◦, M∞ = 8, T∞ = 300 K e p∞ = 0, 75 atm.

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x (mm)

y(m

m)

0 5 10 15 20 250

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25Level OH

20 0.046019 0.039018 0.033117 0.028016 0.023815 0.020214 0.017113 0.014512 0.012311 0.010410 0.00889 0.00758 0.00637 0.00546 0.00465 0.00394 0.00333 0.00282 0.00241 0.0020

________________37

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x (mm)

y(m

m)

0 5 10 15 20 250

5

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25Level H2O

20 0.22419 0.21218 0.20117 0.18916 0.17815 0.16614 0.15513 0.14312 0.13211 0.12010 0.1099 0.0978 0.0867 0.0746 0.0635 0.0514 0.0403 0.0282 0.0171 0.005

________________37

Figura A.3: Contornos da fracao de massa dos radicais OH e H2O, paraδ = 30◦, M∞ = 8, T∞ = 300 K e p∞ = 0, 75 atm.

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x (mm)

y(m

m)

0.0 0.5 1.0 1.5 2.0 2.5 3.0 3.50.0

0.5

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Level T

18 366717 350016 330015 310014 290013 270012 250011 230010 21009 19008 17007 15006 13005 11004 9003 7002 5001 300

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x (mm)

y(m

m)

0.0 0.5 1.0 1.5 2.0 2.5 3.0 3.50.0

0.5

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4.5

Level RHO

18 0.005717 0.005516 0.005215 0.005014 0.004713 0.004512 0.004211 0.004010 0.00379 0.00358 0.00327 0.00306 0.00275 0.00254 0.00203 0.00152 0.00101 0.0008

Figura A.4: Contornos de temperatura (K) e densidade (g/cm3), paraδ = 40◦, M∞ = 8, T∞ = 275 K e p∞ = 0, 75 atm.

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x (mm)

y(m

m)

0.0 0.5 1.0 1.5 2.0 2.5 3.0 3.50.0

0.5

1.0

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Level P

18 6417 6016 5615 5214 5013 4812 4411 4010 369 308 287 246 205 164 123 102 41 1

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x (mm)

y(m

m)

0.0 0.5 1.0 1.5 2.0 2.5 3.0 3.50.0

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Level C+

10 709 658 607 556 505 454 393 352 301 20

Figura A.5: Contornos de pressao (atm) e da caraterıstica esquerda C+,para δ = 40◦, M∞ = 8, T∞ = 275 K e p∞ = 0, 75 atm.

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x (mm)

y(m

m)

0.0 0.5 1.0 1.5 2.0 2.5 3.0 3.50.0

0.5

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4.5

Level OH

18 0.04517 0.04216 0.04015 0.03714 0.03513 0.03212 0.03011 0.02710 0.0259 0.0228 0.0207 0.0176 0.0155 0.0124 0.0103 0.0072 0.0051 0.002

1

1

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14

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16

17

17

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x (mm)

y(m

m)

0.0 0.5 1.0 1.5 2.0 2.5 3.0 3.50.0

0.5

1.0

1.5

2.0

2.5

3.0

3.5

4.0

4.5

Level H2O

18 0.2017 0.1916 0.1815 0.1714 0.1613 0.1512 0.1411 0.1310 0.129 0.118 0.107 0.096 0.085 0.074 0.063 0.052 0.041 0.03

Figura A.6: Contornos da fracao de massa das especies quımicas OH e H2O,para δ = 40◦, M∞ = 8, T∞ = 275 K e p∞ = 0, 75 atm.

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Estudo numerico da estabilizacao de ondas de detonacao por rampas de comprimentofinito 85

x (mm)

y(m

m)

0.0 0.5 1.0 1.5 2.0 2.5 3.0 3.50.0

0.5

1.0

1.5

2.0

2.5

3.0

3.5

4.0

4.5

Figura A.7: Contornos de pressao (atm) (preto) e fracao de massa do OH(azul), para δ = 40◦, M∞ = 8, T∞ = 275 K, p∞ = 0, 75 atm.

x (mm)

y(m

m)

0.0 0.1 0.2 0.3 0.40.0

0.1

0.2

0.3

0.4

Figura A.8: Zona ampliada da transicao OCO/ODO, mostrando os con-tornos de pressao (atm) e fracao de massa do OH (fig.A.7).

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B

Iniciacao de uma ODO para valores de angulo dodiedro proximos ao valor correspondente a detonacaoChapman-Jouguet.

Neste apendice sao apresentados os resultados obtidos para angulos do

diedro proximos ao angulo δcj. Cabe mencionar que os parametros do

escoamento livre para este caso diferem dos demais valores utilizados

nos casos do capıtulo 4, isto porque a iniciacao da combustao para

angulos proximos a δcj necessita , seja de comprimentos de rampa muito

grandes, seja de temperaturas ou pressoes elevadas.

A fig. B.1 mostra os resultados para valores do escoamento nao pertur-

bado de M∞ = 8, T∞ = 600 K, p∞ = 2, 5 atm e um angulo de diedro

de δ = 11◦. Para estes parametros, os angulos do diedro e da ODO no

estado CJ δcj e θcj, calculados pelas polares de detonacao, sao 10,2◦ e

25,4◦, respectivamente.

Nesta figura e possıvel observar que o escoamento apresenta uma onda

de choque inicial (OCO), a jusante da qual o processo de combustao e

iniciado. Mais a jusante ocorre a transicao da OCO para uma onda de

detonacao. A ODO apresenta um angulo de ≈ 31◦, maior que aquele

obtido pela analise das polares de detonacao (25,5◦). A jusante desta

ODO observa-se outra onda de choque, a qual emana do ponto triplo

e que possui um angulo de ≈ 23,5◦.

Na fig. B.1 tambem foi tracada uma linha de corrente que atravessa a

regiao da ODO.

O angulo de deflexao desta linha de corrente atraves da ODO e de

aproximadamente 5◦. Em seguida, ao cruzar a OCO presente na regiao

dos produtos de combustao, esta linha de corrente torna-se paralela a

superfıcie do diedro.

Este angulo da ODO (≈ 31◦) obtido nas simulacoes, parece estar de

acordo com o angulo de uma ODO fraca que seria obtida com um

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Estudo numerico da estabilizacao de ondas de detonacao por rampas de comprimentofinito 87

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x (cm)

y(c

m)

0 200 400 600 800 1000 12000

200

400

600

800

1000

1200

Level P

12 3411 3210 309 288 267 246 225 204 163 122 81 5

_____________________________________________________________________

Figura B.1: Contornos de pressao (atm), para δ = 11◦, M∞ = 8, T∞ = 600K e p∞ = 2, 5 atm.

angulo do diedro de 4,8◦ segundo as polares de detonacao. Este valor e

muito proximo da deflexao da linha de corrente a jusante da ODO

obtida, ≈ 5◦. Os valores da pressao e da temperatura obtidos na

simulacao e aquelas calculadas para a ODO fraca pelas polares de de-

tonacao sao 12,8 atm e 2961 K, e 13,2 atm e 2957,9 K, respectivamente.

Este resultado de calculo foi obtido para duas condicoes iniciais distin-

tas. Em um caso a todos os volumes de calculo no instante inicial sao

atribuıdos os valores de M∞, T∞, p∞, e da composicao estequeometrica

da mistura. No outro caso partiu-se de uma solucao inicial na qual a

onda de choque correspondente a uma mistura nao reativa havia sido

estabilizada.

Um estudo mais aprofundado e necessario para determinar a sensi-

bilidade do resultado obtido com a malha utilizada, a qual contem

25501 nos e 50318 volumes, com distribucao aproximadamente uni-

forme. Tambem nao e possıvel excluir que a ODO obtida seja de alguma

forma “produzida” pelo metodo numerico de discretizacao espacial.

Optou-se por relatar este resultado devido a sua natureza intrigante

e talvez original para que sua memoria seja preservada para estudos

futuros.

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Estudo numerico da estabilizacao de ondas de detonacao por rampas de comprimentofinito 88

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x (cm)

y(c

m)

0 200 400 600 800 1000 12000

200

400

600

800

1000

1200

Level T

12 323411 300010 28009 26008 24007 22006 20005 18004 16003 14002 12001 1000

1

1 2

2

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5

5

55

5

x (cm)

y(c

m)

0 200 400 600 800 1000 12000

200

400

600

800

1000

1200

Level RHO

10 0.00309 0.00288 0.00267 0.00246 0.00225 0.00204 0.00183 0.00162 0.00141 0.0012

Figura B.2: Contornos de temperatura (K) e densidade (g/cm3) paraδ = 11◦, M∞ = 8, T∞ = 600 K e p∞ = 2, 5 atm.

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x (cm)

y(c

m)

0 200 400 600 800 1000 12000

200

400

600

800

1000

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Level OH

10 0.0229 0.0208 0.0187 0.0166 0.0145 0.0124 0.0103 0.0082 0.0061 0.004

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x (cm)

y(c

m)

0 200 400 600 800 1000 12000

200

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600

800

1000

1200

Level H2O

10 0.229 0.208 0.187 0.166 0.145 0.124 0.103 0.082 0.061 0.04

Figura B.3: Contornos da fracao de massa das especies quımicas OH e H2Opara δ = 11◦, M∞ = 8, T∞ = 600 K e p∞ = 2, 5 atm.

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